最新电磁场与电磁波-总复习课件PPT教学提纲精品课件 77页

'电磁场与电磁波-总复习(fùxí)课件PPT第一页，共77页。 3.矢量场在闭合面S的通量定义(dìngyì)为它是一个标量；矢量场的散度也是一个标量，定义(dìngyì)为4.矢量场在闭合路径C的环流(huánliú)定义为，它是一个标量；矢量场的旋度是一个矢量，它定义为第二页，共77页。2021/10/252中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 5.矢量(shǐliàng)分析中重要的恒等式有高斯定理斯托克斯定理(dìnglǐ)第三页，共77页。2021/10/253中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 6.算符矢量算符在直角坐标内，所以是个矢量，而是个标量，是个矢量。因而矢量算符符合矢量标积、矢积的乘法规则，在计算时，先按矢量乘法规则展开，再作微分运算(yùnsuàn)。7.亥姆霍兹定理总结了矢量场的基本性质，分析矢量场总要从研究它的散度和旋度开始着手，散度方程和旋度方程组成了矢量场的基本微分方程。第四页，共77页。2021/10/254中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 直角坐标(zhíjiǎozuòbiāo)系单位(dānwèi)方向矢量：矢量(shǐliàng)函数：其位置矢量：空间任一点P（x0,y0,z0):坐标变量:变量取值范围：微分元：第五页，共77页。2021/10/255中南大学信息科学与工程学院 圆柱(yuánzhù)坐标系单位方向(fāngxiàng)矢量：矢量(shǐliàng)函数：其位置矢量：空间任一点P(r0,ψ0,z0)变量取值范围微分元第六页，共77页。2021/10/256中南大学信息科学与工程学院 柱面坐标与直角坐标(zhíjiǎozuòbiāo)的关系为如图，三坐标(zuòbiāo)面分别为圆柱面；半平面(píngmiàn)；平面．第七页，共77页。2021/10/257中南大学信息科学与工程学院 球面(qiúmiàn)坐标系单位(dānwèi)方向矢量：矢量(shǐliàng)函数：位置矢量：变量取值范围:微分元：第八页，共77页。2021/10/258中南大学信息科学与工程学院 如图，三坐标(zuòbiāo)面分别为圆锥(yuánzhuī)面；球面；半平面(píngmiàn)．球面坐标与直角坐标的关系为第九页，共77页。2021/10/259中南大学信息科学与工程学院 柱坐标(zuòbiāo)第十页，共77页。2021/10/2510中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 球坐标(zuòbiāo)第十一页，共77页。2021/10/2511中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 第二章电磁场的基本规律小结(xiǎojié)1.电荷分布形态分为四种形式(xíngshì)：点电荷、体分布电荷、面分布电荷、线分布电荷电荷(diànhè)体密度电荷面密度电荷线密度点电荷的电荷密度第十二页，共77页。2021/10/2512中南大学信息科学与工程学院 2.电流(diànliú)分布体电流(diànliú)流过任意曲面(qūmiàn)S的电流为面电流(diànliú)通过薄导体层上任意有向曲线的电流为第十三页，共77页。2021/10/2513中南大学信息科学与工程学院 积分(jīfēn)形式微分形式恒定电流的连续性方程(fāngchéng)3.电流(diànliú)连续性方程第十四页，共77页。2021/10/2514中南大学信息科学与工程学院 面密度为的面分布电荷的电场强度线密度为的线分布电荷的电场强度体密度为的体分布电荷产生的电场强度根据上述定义(dìngyì)，真空中静止点电荷q激发的电场为4.电场(diànchǎng)强度第十五页，共77页。2021/10/2515中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 5.静电场的散度和旋度静电场的散度（微分形式）静电场的高斯定理（积分(jīfēn)形式）静电场的旋度（微分形式）静电场的环路定理（积分(jīfēn)形式）第十六页，共77页。2021/10/2516中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 6.磁感应强度(qiángdù)任意(rènyì)电流回路C产生的磁感应强度电流元产生的磁感应强度体电流(diànliú)产生的磁感应强度面电流产生的磁感应强度第十七页，共77页。2021/10/2517中南大学信息科学与工程学院 7.恒定(héngdìng)磁场的散度与旋度恒定(héngdìng)场的散度（微分形式）磁通连续性原理（积分(jīfēn)形式）恒定磁场的旋度（微分形式）安培环路定理（积分形式）第十八页，共77页。2021/10/2518中南大学信息科学与工程学院 极化强度与电场强度有关在线性、各向同性的电介质中，与电场强度成正比，即8.电介质的极化(jíhuà)——电介质的电极化率(1)极化电荷体密度(mìdù)(2)极化电荷面密度定义(dìngyì)：电位移矢量第十九页，共77页。2021/10/2519中南大学信息科学与工程学院 9.静电场在电介质(jièzhì)中的基本方程,及介质(jièzhì)的本构关系对于线性各向同性(ɡèxiànɡtónɡxìnɡ)介质，小结(xiǎojié)：静电场是有散无旋场，电介质中的基本方程为（微分形式），（积分形式）第二十页，共77页。2021/10/2520中南大学信息科学与工程学院 10.介质(jièzhì)的磁化及磁化电流（1）磁化电流体密度（2）磁化电流面密度恒定磁场是有旋无散场，磁介质中的基本(jīběn)方程为（积分(jīfēn)形式）（微分形式）11.恒定磁场在磁介质中的基本方程,及介质的本构关系定义磁场强度为：第二十一页，共77页。2021/10/2521中南大学信息科学与工程学院 磁化强度和磁场强度之间的关系由磁介质的物理性质决定，对于线性各向同性介质，与之间存在简单的线性关系：磁介质中的本构关系式第二十二页，共77页。2021/10/2522中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 12.欧姆定律的微分形式。式中的比例系数称为媒质的电导率，单位是S/m（西/米）。13.法拉第电磁感应(diàncí-gǎnyìng)定律相应(xiāngyīng)的微分形式为相应(xiāngyīng)的微分形式为(1)回路不变，磁场随时间变化引起回路中磁通变化的几种情况第二十三页，共77页。2021/10/2523中南大学信息科学与工程学院 (2)导体回路在恒定(héngdìng)磁场中运动(3)回路(huílù)在时变磁场中运动微分形式14.位移电流密度(mìdù)第二十四页，共77页。2021/10/2524中南大学信息科学与工程学院 15.麦克斯韦(màikèsīwéi)方程组的积分形式（全电流(diànliú)定律）（法拉第电磁感应(diàncí-gǎnyìng)定律）（磁通连续性方程方程）（电介质中的高斯定律）（电流连续性方程）第二十五页，共77页。2021/10/2525中南大学信息科学与工程学院 16.麦克斯韦(màikèsīwéi)方程组的微分形式麦克斯韦第一方程，随时间变化的电场也是产生磁场的源。麦克斯韦第二方程，表明随时间变化的磁场也是产生电场的源（漩涡源）。麦克斯韦第三方程表明磁场是无通量源的场，磁感线总是闭合曲线麦克斯韦第四方程，表明电场是有通量源的场，电荷是产生电场的通量源。第二十六页，共77页。2021/10/2526中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 17.媒质(méizhì)的本构关系各向同性、线性媒质(méizhì)的本构关系为18.电磁场的边界条件分界面上的电荷面密度分界面上的电流面密度第二十七页，共77页。2021/10/2527中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 19.两种理想介质(jièzhì)分界面上的边界条件在两种理想介质分界面上，通常(tōngcháng)没有电荷和电流分布，即JS＝0、ρS＝0，故的法向分量连续的法向分量连续的切向分量连续的切向分量连续第二十八页，共77页。2021/10/2528中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 20.理想导体(dǎotǐ)表面上的边界条件理想(lǐxiǎng)导体表面上的边界条件设媒质2为理想(lǐxiǎng)导体，则E2、D2、H2、B2均为零，故理想导体表面上的电荷密度等于的法向分量理想导体表面上的法向分量为0理想导体表面上的切向分量为0理想导体表面上的电流密度等于的切向分量第二十九页，共77页。2021/10/2529中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 Ex:一段两端(liǎnɡduān)封闭的圆形同轴导体，长度为l内导体半径为a，外导体半径为b。同轴导线的轴线与z轴重合，两端(liǎnɡduān)面分别位于z=0和z=l处，如图所示。设导体的电导率为=，内外导体空间的媒质为空气。若已知导体间的磁场强度为：求:(1)导体(dǎotǐ)间的电场强度；(2)导体(dǎotǐ)表面上的电流面密度和电荷面密度。xy解：（1）第三十页，共77页。2021/10/2530中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 （2）z=0z=lxy第三十一页，共77页。2021/10/2531中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 （2）在内导体(dǎotǐ)r=axy在外导体(dǎotǐ)r=b第三十二页，共77页。2021/10/2532中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 一、静电场的基本(jīběn)方程和边界条件第三章静态(jìngtài)电磁场及其边值问题的解小结2.边界条件微分形式：本构关系：1.基本(jīběn)方程积分形式：或或若分界面上不存在面电荷，即，则第三十三页，共77页。2021/10/2533中南大学信息科学与工程学院 由1.电位函数(hánshù)的定义二、电位(diànwèi)函数面电荷(diànhè)的电位：点电荷的电位：线电荷的电位：3、电位积分表达式：体电荷的电位：2、P、Q两点间的电位差第三十四页，共77页。2021/10/2534中南大学信息科学与工程学院 4、电位方程在均匀(jūnyún)介质中，有标量泊松方程在无源区域(qūyù)，有拉普拉斯方程5.静电(jìngdiàn)位的边界条件若介质分界面上无自由电荷，即导体表面上电位的边界条件：常数，媒质2媒质1第三十五页，共77页。2021/10/2535中南大学信息科学与工程学院 (1)假定(jiǎdìng)两导体上分别带电荷+q和－q；计算(jìsuàn)电容的方法一：(4)求比值，即得出所求电容。(3)由，求出两导体间的电位差；(2)计算两导体(dǎotǐ)间的电场强度E；计算电容的方法二：(1)假定两电极间的电位差为U；(2)计算两电极间的电位分布；(3)由得到E;(4)由得到;(5)由，求出导体的电荷q；(6)求比值，即得出所求电容。第三十六页，共77页。2021/10/2536中南大学信息科学与工程学院 三、静电场能量(néngliàng)电荷系统(xìtǒng)的总能量为导体系统(xìtǒng)的能量为电场能量密度：电场的总能量：对于线性、各向同性介质，则有第三十七页，共77页。2021/10/2537中南大学信息科学与工程学院 不变四、静电力q不变五、恒定电场(diànchǎng)分析1、基本方程恒定(héngdìng)电场的基本方程为微分形式：积分(jīfēn)形式：恒定电场的基本场矢量是电流密度和电场强度线性各向同性导电媒质的本构关系第三十八页，共77页。2021/10/2538中南大学信息科学与工程学院 2.恒定(héngdìng)电场的边界条件即即场矢量的折射(zhéshè)关系电位(diànwèi)的边界条件导电媒质分界面上的电荷面密度第三十九页，共77页。2021/10/2539中南大学信息科学与工程学院 3.恒定(héngdìng)电场与静电场的比拟基本(jīběn)方程静电场（区域）本构关系(guānxì)位函数边界条件恒定电场（电源外）对应物理量静电场恒定电场第四十页，共77页。2021/10/2540中南大学信息科学与工程学院 (1)假定两电极间的电流为I；计算两电极间的电流密度矢量J；由J=E得到E;由，求出两导体间的电位差；(5)求比值，即得出所求电导。计算(jìsuàn)电导的方法一：计算电导(diàndǎo)的方法二：(1)假定两电极间的电位差为U；(2)计算两电极间的电位分布；(3)由得到E;(4)由J=E得到J;(5)由，求出两导体间电流；(6)求比值，即得出所求电导。计算(jìsuàn)电导的方法三：静电比拟法：4、电导的计算方法第四十一页，共77页。2021/10/2541中南大学信息科学与工程学院 微分形式:1.基本(jīběn)方程2.边界条件本构关系(guānxì)：或若分界(fēnjiè)面上不存在面电流，即JS＝0，则积分形式:或六、恒定磁场第四十二页，共77页。2021/10/2542中南大学信息科学与工程学院 3、恒定(héngdìng)磁场的矢量磁位库仑规范引入：磁矢位的微分方程(wēifēnfānɡchénɡ)在无源区：矢量泊松方程矢量拉普拉斯方程磁矢位的边界条件第四十三页，共77页。2021/10/2543中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 4.恒定(héngdìng)磁场的标量磁位但在无传导电流(chuándǎodiànliú)（J＝0）的空间中，则有标量磁位或磁标位磁标位的微分方程(wēifēnfānɡchénɡ)在线性、各向同性的均匀媒质中标量磁位的边界条件和第四十四页，共77页。2021/10/2544中南大学信息科学与工程学院 七、电感(diànɡǎn)1.自感(zìɡǎn)I为回路C中的电流(diànliú)，为I所产生的磁场与回路C交链的磁链，单匝线圈形成的回路的磁链定义为穿过该回路的磁通量多匝线圈形成的导线回路的磁链定义为所有线圈的磁通总和回路C1对回路C2的互感3.互感回路C2对回路C1的互感为M12=M21第四十五页，共77页。2021/10/2545中南大学信息科学与工程学院 八、恒定(héngdìng)磁场的能量电流(diànliú)为I的载流回路具有的磁场能量Wm对于两个电流(diànliú)回路C1和回路C2，有磁场能量密度磁场能量密度：磁场的总能量：第四十六页，共77页。2021/10/2546中南大学信息科学与工程学院 2、磁场(cíchǎng)力不变不变九、惟一(wéiyī)性定理在场域V的边界面S上给定或的值，则泊松方程或拉普拉斯方程在场域V具有惟一解。（即满足泊松方程和拉普拉斯方程及其边界条件的解是唯一的。）第四十七页，共77页。2021/10/2547中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 十、镜像法：必须保证原问题(wèntí)的方程不变，边界条件不变像电荷(diànhè)必须位于所求解的场区域以外的空间中。像电荷的个数、位置及电荷量的大小以满足所求解(qiújiě)的场区域的边界条件来确定。十一、分离变量法解决求有边界区域的场的解思路：套用通解，根据边界条件来定待定系数第四十八页，共77页。2021/10/2548中南大学信息科学与工程学院 对于非垂直(chuízhí)相交的两导体平面构成的边界，若夹角为,则所有镜像电荷数目为2n-1个。一般，只要满足为偶数，就可以用镜像法来求解(qiújiě)，若不满足，则镜像电荷会出现在所求解(qiújiě)的场域内，不能用镜像法来求解(qiújiě)。第四十九页，共77页。2021/10/2549中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 第四章时变(shíbiàn)电磁场小结一、电磁波动方程(fāngchéng)二、位函数(hánshù)洛伦兹条件达朗贝尔方程第五十页，共77页。2021/10/2550中南大学信息科学与工程学院 1、电磁(diàncí)能量密度：四、电磁场能量(néngliàng)表征电磁能量守恒关系(guānxì)的定理积分形式：2、坡印廷定理微分形式：第五十一页，共77页。2021/10/2551中南大学信息科学与工程学院 (W/m2)的方向——电磁能量传输的方向的大小——通过垂直于能量传输方向的单位面积的电磁功率3、坡印廷矢量(shǐliàng)（电磁能流密度矢量(shǐliàng)）复矢量五、时谐电磁场1、复矢量(shǐliàng)第五十二页，共77页。2021/10/2552中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 2、复矢量(shǐliàng)的麦克斯韦方程3、导电(dǎodiàn)媒质的等效介电常数c=－jσ/ω第五十三页，共77页。2021/10/2553中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 4、电介质的复介电常数(jièdiànchánɡshù)5、同时存在极化损耗(sǔnhào)和欧姆损耗(sǔnhào)的介质6、磁介质的复磁导率复介电常数(jièdiànchánɡshù)为7、亥姆霍兹方程复矢量第五十四页，共77页。2021/10/2554中南大学信息科学与工程学院 8、平均能量密度(mìdù)和平均能流密度(mìdù)矢量平均(píngjūn)能流密度矢量平均电场能量(néngliàng)密度平均磁场能量密度在时谐电磁场中，二次式的时间平均值可以直接由复矢量计算，有第五十五页，共77页。2021/10/2555中南大学信息科学与工程学院 第五章均匀平面波在无界空间中的传播(chuánbō)小结一、均匀(jūnyún)平面波：等相位面上电场和磁场的方向、振幅都保持不变的平面波二、理想介质中的均匀平面波的传播(chuánbō)特点电场、磁场与传播方向之间相互垂直，是横电磁波（TEM波）。无衰减，电场与磁场的振幅不变。波阻抗为实数，电场与磁场同相位。电磁波的相速与频率无关，无色散。电场能量密度等于磁场能量密度，能量的传输速度等于相速。媒质的本征阻抗第五十六页，共77页。2021/10/2556中南大学信息科学与工程学院 电磁场中的一些重要(zhòngyào)参数周期T：时间相位(xiàngwèi)变化2π的时间间隔，即角频率ω：表示单位时间内的相位(xiàngwèi)变化，单位为rad/s频率f：k的大小等于空间距离2π内所包含的波长数目，因此也称为波数。波长λ：空间相位差为2π的两个波阵面的间距，即相位常数k：表示波传播单位距离的相位变化第五十七页，共77页。2021/10/2557中南大学信息科学与工程学院 相速v：电磁波的等相位面在空间(kōngjiān)中的移动速度故得到(dédào)均匀平面波的相速为相速只与媒质参数有关，而与电磁波的频率(pínlǜ)无关三、沿任意方向传播的均匀平面波沿传播方向的均匀平面波第五十八页，共77页。2021/10/2558中南大学信息科学与工程学院 条件(tiáojiàn)：或四、电磁波的极化(jíhuà)一般情况下，沿+z方向传播的均匀平面波，其中电磁波的极化状态取决于Ex和Ey的振幅(zhènfú)之间和相位之间的关系，分为：线极化、圆极化、椭圆极化。1、线极化特点：合成波电场的大小随时间变化但其矢端轨迹与x轴的夹角始终保持不变。第五十九页，共77页。2021/10/2559中南大学信息科学与工程学院 2、圆极化波条件：特点：合成波电场的大小不随时间(shíjiān)改变，但方向却随时间(shíjiān)变化，电场的矢端在一个圆上并以角速度ω旋转。右旋圆极化波：若φy－φx＝－π/2，则电场矢端的旋转(xuánzhuǎn)方向与电磁波传播方向成右手螺旋关系，称为右旋圆极化波左旋圆极化波：若φy－φx＝π/2，则电场矢端的旋转方向(fāngxiàng)电磁波传播方向(fāngxiàng)成左手螺旋关系，称为左旋圆极化波第六十页，共77页。2021/10/2560中南大学信息科学与工程学院 其它情况下，令3、椭圆极化波特点：合成波电场的大小和方向都随时间改变，其端点在一个椭圆(tuǒyuán)上旋转。线极化：φ＝0、±。φ＝0，在1、3象限(xiàngxiàn)；φ＝±，在2、4象限(xiàngxiàn)。椭圆极化：其它(qítā)情况。0<φ<，左旋；－<φ＜0，右旋。圆极化：φ＝±/2，Exm＝Eym。取“＋”，左旋圆极化；取“－”，右旋圆极化。电磁波的极化状态取决于Ex和Ey的振幅Exm、Eym和相位差φ＝φy－φx对于沿+z方向传播的均匀平面波：第六十一页，共77页。2021/10/2561中南大学信息科学与工程学院 五、导电(dǎodiàn)媒质中的均匀平面波1、导电媒质中均匀平面波的传播(chuánbō)特点：电场(diànchǎng)强度E、磁场强度H与波的传播方向相互垂直，是横电磁波（TEM波）；媒质的本征阻抗为复数，电场与磁场不同相位，磁场滞后于电场角；在波的传播过程中，电场与磁场的振幅呈指数衰减；波的传播速度（相度）不仅与媒质参数有关，而且与频率有关（有色散）。平均磁场能量密度大于平均电场能量密度。第六十二页，共77页。2021/10/2562中南大学信息科学与工程学院 2、弱导电媒质(méizhì)中均匀平面波的特点相位常数(chángshù)和非导电媒质中的相位常数(chángshù)大致相等；衰减(shuāijiǎn)小；电场和磁场之间存在较小的相位差。第六十三页，共77页。2021/10/2563中南大学信息科学与工程学院 良导体：3、良导体中的均匀(jūnyún)平面波良导体中的参数(cānshù)波长：相速：第六十四页，共77页。2021/10/2564中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 趋肤深度（）：电磁波进入良导体后，其振幅(zhènfú)下降到表面处振幅(zhènfú)的1/e时所传播的距离。本征阻抗(zǔkàng)良导体中电磁波的磁场强度的相位滞后于电场(diànchǎng)强度45o。第六十五页，共77页。2021/10/2565中南大学信息科学与工程学院 六、色散(sèsàn)与群速群速：载有信息的电磁波通常(tōngcháng)是由一个高频载波和以载频为中心向两侧扩展的频带所构成的波包，波包包络传播的速度就是群速。——无色散(sèsàn)——正常色散——反常色散群速vg：包络波的恒定相位点推进速度相速vp：载波的恒定相位点推进速度第六十六页，共77页。2021/10/2566中南大学信息科学与工程学院 第六章均匀平面波的反射与透射(tòushè)小结一、均匀(jūnyún)平面波垂直入射1对导电媒质分界面(jièmiàn)的垂直入射媒质1中的入射波：媒质1中的反射波：第六十七页，共77页。2021/10/2567中南大学信息科学与工程学院 媒质(méizhì)1中的合成波：媒质(méizhì)2中的透射波：第六十八页，共77页。2021/10/2568中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 在分界面z=0上，电场强度和磁场强度(cíchǎngqiángdù)切向分量连续，即反射系数和透射系数和是复数，表明反射波和透射波的振幅(zhènfú)和相位与入射波都不同。若两种媒质均为理想介质(jièzhì)，即1=2=0，则得到若媒质2为理想导体，即2=，则，故有第六十九页，共77页。2021/10/2569中南大学信息科学与工程学院 2对理想(lǐxiǎng)导体表面的垂直入射电场波节点（的最小值的位置）(n=0,1,2,3,…)(n=0,1,2,3,…)电场波腹点（的最大值的位置）入射波和反射波的电场(diànchǎng)，合成波形成驻波。在时间上有π/2的相移。在空间上错开λ/4。坡印廷矢量(shǐliàng)的平均值为零。第七十页，共77页。2021/10/2570中南大学信息科学与工程学院 驻波系数S定义为驻波的电场强度(qiángdù)振幅的最大值与最小值之比，即驻波(zhùbō)系数(驻波(zhùbō)比)S3对理想介质表面(biǎomiàn)的垂直入射合成波为由行波和纯驻波合成的波称为行驻波（混合波）第七十一页，共77页。2021/10/2571中南大学信息科学与工程学院 二、均匀(jūnyún)平面波对理想介质分界平面的斜入射1反射定律与折射(zhéshè)定律——反射角r等于(děngyú)入射角i（斯耐尔反射定律）——折射角t与入射角i的关系（斯耐尔折射定律）式中，。第七十二页，共77页。2021/10/2572中南大学信息科学与工程学院 2反射系数与折射(zhéshè)系数（1）垂直极化波:第七十三页，共77页。2021/10/2573中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 （2）平行极化波:第七十四页，共77页。2021/10/2574中南大学信息科学(xìnxīkēxué)与工程学院 3全反射与全透射(tòushè)临界角（1）全反射发生(fāshēng)全反射的条件透射波沿分界面方向传播，但透射波的振幅沿垂直于分界面的方向上呈指数(zhǐshù)衰减，形成表面波。θi=θc时，第七十五页，共77页。2021/10/2575中南大学信息科学与工程学院 （2）全透射(tòushè)布儒斯特角发生全透射(tòushè)的条件——平行极化波发生全透射。当θi＝θb时，Γ//=0在非磁性媒质中，垂直极化入射的波不会(bùhuì)产生全透射。任意极化波以θi＝θb入射时，平行极化波分量全部透射，反射波中只有垂直极化分量——极化滤波。第七十六页，共77页。2021/10/2576中南大学信息科学与工程学院 此课件下载可自行编辑修改，仅供参考！感谢您的支持，我们努力(nǔlì)做得更好！谢谢第七十七页，共77页。'